Астрономија

Зашто овај графикон интензитета сунчеве светлости на копну има стрмији нагиб током изласка сунца у односу на залазак сунца?

Зашто овај графикон интензитета сунчеве светлости на копну има стрмији нагиб током изласка сунца у односу на залазак сунца?


We are searching data for your request:

Forums and discussions:
Manuals and reference books:
Data from registers:
Wait the end of the search in all databases.
Upon completion, a link will appear to access the found materials.

Ову слику сам добио док сам проверавао временске податке за град у северној Индији помоћу Матхематица-овог упита Волфрам Алпха

Приметио сам једну особину на графикону коју нисам могао да објасним. Зашто заокружени део 'А' који означава излазак сунца има нешто већи нагиб у поређењу са заокруженим делом 'Б' који означава залазак сунца!

Такође сам проверио графикон за летњи месец и образац је био потпуно супротан

Летњи месец

Да ли погрешно тумачим податке или је тако да сунце постиже свој највећи интензитет током дана брже у зимским месецима него у летима? Шта би могао бити разлог за ово?


Предуго за коментар, авај:

хттпс://ввв.месонет.орг/индек.пхп/сите/абоут/отхер_меасурементс/#срад белешке:

Мерења сунчевог зрачења ујутру и увече су осетљива на препреке (нпр. Дрвеће) на источном и западном хоризонту. Кашњење изласка или раног доласка заласка сунца на одређену станицу може се објаснити испитивањем панорамских фотографија сајтова доступних на хттп://ввв.месонет.орг/индек.пхп/сите/ситес/месонет_ситес.

Такође мало истражите, почевши од хттп://месовест.утах.еду/цги-бин/дроман/месо_грапх_цлимо_ндб.цги?стн=СЕАМ5&унит=0&хоурс=24&даи1=0&монтх1=&иеар1=2014&хоур1=00&виндред=&тиме=ЛОЦАЛ&в=в1 = Соларна% 20зрачења и назив станице = СЕАГУЛЛ & влабел =% Ц2% А0В / м * м и требали бисте пронаћи још података.


Током ноћи ветар је умро, а загађење из пољопривреде и хемикалија које је створио човек се слегло, остављајући квалитет ваздуха чистим, а сунчева светлост при изласку сунца је мање ометана и интензивнија. У заласку сунца све горе наведено још увек остаје у ваздуху чинећи сунчеву светлост мање интензивном због запрека изазваних загађењем. Како је зима интензивнија, падавине су веће у зимским месецима и молекули воде филтрирају велики проценат загађења.


Интеракције копна и атмосфере погоршале су сушу и топлотни талас над северном Европом током лета 2018

Суша и топлотни талас 2018. године над северном Европом били су изузетни, са невиђеним шумским пожарима у Шведској, врућином у Немачкој и ограничењима воде у Енглеској. Месечни, дневни и часовни подаци ЕРА5, верификовани ин ситу мерењима садржаја воде у земљишту и површинског флукса, испитују се како би се истражило подсезонско-сезонско напредовање догађаја и дневна еволуција тропосферских профила над Британијом како би се квантификовала аномална земља. површински допринос топлоти и суши. Подаци сугеришу да је регион ушао у без преседана и постао „врућа тачка“ за спајање копна и атмосфере, што је погоршало талас врућине у већем делу северне Европе. Повратне реакције копна и атмосфере подстакнуте су необично ниском водом у тлу на широким површинама, што је створило ограничења влаге на површинским латентним топлотним токовима, сузбијајући стварање облака, повећавајући површинско зрачење и повећавајући температуре током неколико вишедневних епизода екстремне врућине. Проналазимо доследне доказе у теренским подацима и поновној анализи прага садржаја воде у земљишту на већини локација, испод којих површински токови и дневне максималне температуре постају преосетљиви на опадање воде у земљишту. Слични недавни таласи врућине над разним деловима Европе 2003., 2010. и 2019. године, у комбинацији са страшним пројекцијама климатских промена, сугеришу да би се такви догађаји могли повећавати. Повратне информације о атмосфери у земљи могу играти све значајнију улогу у погоршању екстрема, али такође могу допринети њиховој предвидљивости на подсезонским временским скалама.


Апстрактан

[1] Ентерококи су америчка агенција за заштиту животне средине која препоручује фекалне индикаторске бактерије за процену квалитета рекреативне морске воде. Традиционалне методе анализе ентерокока одузимају пуно времена, што резултира кашњењем у издавању затварача плажа. Модели могу потенцијално заобићи ова кашњења предвиђањем времена када плаже треба затворити. Циљ ове студије је развој иновативног спрегнутог микроба-хидродинамичко-морфолошког модела. Јединствена карактеристика овог модела је способност симулације ослобађања микроба везаних за обални песак на плажи као резултат комбинованог налета таласа и плима. Модел обалског процеса (КСБеацх) повезан је са једначином транспорта и распадања микроба. Ова једначина је укључивала функције извора које су обрачунавале микробиолошко ослобађање из мобилизованог песка, проток подземне воде, задржавање кроз дифузију поре воде, оптерећење кишом и отицањем и функцију судбине која је обрачунавала ефекте соларне инактивације. Модел је успешно симулирао уочене просторне и временске обрасце ентерокока у води на плажи, укључујући репродукцију флуктуација дилера и плима и осека и брзо смањење нивоа ентерокока од водене линије до мора. Примарни процеси за пуњење ентерокока у водени ступац су укључивали ресуспендирање седимента изазвано таласима и плимно испирање за увлачење ентерокока из поре воде у интердијалној зони. Дифузија је била главни механизам за транспорт ентерокока из интердималне зоне у приобаље. Деактивација сунчеве светлости била је кључни процес за смањење нивоа ентерокока током дана и за стварање дневних циклуса. Откривено је да је отицање кише повремени извор ентерокока у плажну воду, док је размена подземних вода била од секундарног значаја. Анализе осетљивости сугерирале су да процеси и коефицијенти повезани са оптерећењем ентерокока имају квази-линеарне карактеристике, док су резултати модела нивоа ентерокока били осетљиви и на коефицијенте инактивације дифузије и сунчеве светлости, показујући високу нелинеарност и просторну и временску зависност.


Перформансе двоосовинског соларног трагача наспрам статичког соларног система према сегментираном индексу чистоће у Малезији

Приказане су перформансе двоосовинског соларног трагача (ДАСТ) и статичког соларног система (ССС) у односу на индекс чистоће у Малезији. Покушај да се истражи корелација између индекса чистоће са енергетским добитком и ефикасности ДАСТ-а преко ССС-а се врши експериментално. Добра корелација се није могла утврдити из дневног индекса чистоће. То је због дубље предности ДАСТ-а ујутру и увече у односу на подне, јер може да прати положај сунца. Стога је индекс дневне чистоће подељен у три сегмента, који су јутро, подне и вече како би се боље протумачио енергетски добитак и ефикасност. Јаснија корелација са ниском стандардном девијацијом може се уочити на сегментираној анализи индекса чистоће. Енергетски добитак и ефикасност седам градова у Малезији процењују се сегментираним индексом чистоће и упоређују са резултатом генерисаним моделом анизотропног зрачења. Добијен је сличан тренд и показало је да се сегментирани индекс чистоће може користити као графички метод за процену енергетског добитка и ефикасности ДАСТ-а преко ССС-а.

1. Представљање

Соларна енергија је стекла огромну пажњу последњих година из различитих разлога као што су колебање цена сирове нафте, свест јавности о питањима животне средине, подржавање политика и субвенција које локалне власти подстичу за јачање сектора обновљиве енергије и смањење цена фотонапонских система (ПВ) панели. Многе велике соларне фарме су пуштене у рад у САД-у, Европи и Кини, јер глобална цена ПВ последњих година брзо опада, што се слаже са Свансоновим законом [1]. Међутим, електрична енергија произведена из фотонапонских система није довољно конкурентна у поређењу са фосилним горивима (нафта, гас и угаљ), посебно у урбаним срединама. Стога су потребна интензивнија истраживања и развој науке о ПВ ћелијским материјалима како би се прешла препрека за ефикасност конверзије и смањили производни трошкови. У међувремену, на располагању је неколико приступа за повећање перформанси ПВ система, осим истраживања новог материјала за ПВ ћелију. На пример, праћење тачака максималне снаге (МППТ) које могу да привуку максималну снагу праћењем и радом на тачки максималне снаге ПВ низова [2], соларно праћење које може максимизирати снагу заробљену од сунца пратећи пут сунца [ 3] и тако даље. Изнад свега, соларно праћење представља велику предност за побољшање ефикасности ПВ система у поређењу са статичким соларним системом [4]. Двоосовински соларни трагач (ДАСТ) је врста соларног трагача са две ротационе осе које му омогућавају да поравна ПВ панеле и да их стално усмери директно према соларном диску [3, 5]. Соларна зраченост (В / м 2) је мера количине сунчеве светлости која пада на површину. То је најважнији фактор у одређивању перформанси ПВ панела. Соларна енергија коју заузимају ПВ панели је директно пропорционална сунчевом зрачењу које примају ПВ панели. Са ПВ панелима окренутим према сунцу у сваком тренутку, он обезбеђује да се максимална сунчева енергија током дана претвара у електричну енергију. Отуда се значајан добитак може постићи коришћењем ДАСТ-а у поређењу са статичким соларним системом (ССС).

Из литературе су у претходним радовима предложене и потврђене различите методе праћења и свака од њих има своје предности и недостатке у погледу ефикасности, сложености и трошкова. Слика 1 приказује минималну, максималну и просечну ефикасност неких соларних радова праћења који се извештавају експериментално и симулацијом у другим земљама [6–18]. Очигледно, разлика у ефикасности соларног праћења која се увелико разликује међу пријављеним земљама због различитог географског положаја, локалног пејзажа и климе [19]. Штавише, ефикасност соларног праћења у истом региону током различитих сезона такође се значајно разликује. Ефикасност је обично највећа лети, са минималним перформансама зими, а пролеће и јесен имају просечну ефикасност.


Малезија као земља која лежи на 1 ° до 7 ° северно од екватора има екваторијалну климу и дуге сунчане сате током целе године. Постоји огроман потенцијал да соларна енергија буде успешна на овом земљишту. Међутим, потенцијал за ДАСТ се ретко пријављује и истражује у овом региону. Стога квантитативна предност ДАСТ-а над ССС-ом у овој земљи и даље остаје непозната, иако су непрекидно дугачки сунчани сати наговештавали исход. Стога би био један од напора ове студије да спроведе истрагу у неким градовима Малезије у вези са побољшањем њихових перформанси за инсталирање ДАСТ-а преко ССС-а. Такође би се анализирала предност у финансијској перспективи и могло би се извршити поређење погодности за инсталирање ДАСТ-а у седам градова у полуострву Малезија.

Иако имају бољу ефикасност у односу на ССС, додатни трошкови за ДАСТ нису могли да се превиде. Механизам за праћење захтева додатну механичку структуру и моторе за ротирање ПВ панела у складу са положајем сунца. Трошкови рада и одржавања ДАСТ-а такође ће бити већи од ССС-а. Стога је процена ефикасности / енергетског добитка ДАСТ-а преко ССС-а од суштинске важности и мора бити део критеријума за процену локације. По правилу, добитак од ДАСТ-а преко ССС-а морао би надмашити додатне трошкове при чему су загарантовани профитабилност и одрживост ДАСТ-а, посебно у великим соларним електранама. Међутим, као што је приказано на слици 1, пријављено побољшање ефикасности може варирати од само 10% до чак 75%. Велика варијација ефикасности ДАСТ-а компликује процес оцењивања за усвајање ДАСТ-а преко ССС-а. Поред тога, побољшање перформанси ДАСТ-а преко ССС-а за регион екватора као што је Малезија до сада није истражено.

До сада је упоређивање ефикасности и енергетског добитка ДАСТ-а преко ССС-а извршено физичком инсталацијом оба система на месту које нас занима. Ова метода није само скупа већ и дуготрајна, јер су потребни подаци током довољно дугог временског периода да би се олакшало значајно упоређивање између два система. Штавише, добијени резултати се не могу директно применити на друге локације. Стога је потребна метода за процену добитка ДАСТ-а над ССС-ом на економичнији и временски ефикаснији начин, тако да процена локације може бити једноставнија.

Цруз-Перагон и сар. квантификовати додатни соларни добитак ДАСТ-а преко ССС-а у односу на географску ширину градова у Шпанији на основу Реиндловог анизотропног модела и Лиу & амп Јордан-овог изотропног модела [20, 21]. На основу његовог открића, прва метода је кориснија и боље представља климу територије Шпаније у поређењу са изотропним моделом. Већина градова на територији Шпаније погодна је за ДАСТ, док се неколико градова не препоручује из различитих разлога, укључујући велику географску ширину, велике кише и обални регион.

У овом раду се покушава повезати побољшање перформанси ДАСТ-а на основу индекса чистоће локација у Малезији. После тога, ова корелација се користи за процену повећања перформанси ДАСТ-а у седам градова у Малезији.

2. Преглед литературе

2.1. Индекс чистоће

Индекс чистоће је изабран као једина променљива у овом раду јер је изведен из сунчевог зрачења, најважнијег фактора који утиче на перформансе ПВ система. Индекс чистоће представља однос просечног глобалног сунчевог зрачења

на хоризонталној површини до ванземаљског сунчевог зрачења

на истој површини и дат је следећим једначинама за дневне, односно сатне вредности [22]. За свакодневно: & # 13

Подаци о глобалном сунчевом зрачењу током једног дана и једног сата, доступни су из мерења укупног сунчевог зрачења на хоризонталној површини помоћу пиранометра. Функција сатног индекса јасноће могла би се користити за израчунавање индекса чистоће за дужи период заменом глобалног сунчевог зрачења и ванземаљског зрачења за жељени период у (2). У међувремену, ванземаљско зрачење и може се дефинисати као сунчево зрачење које пада на хоризонталну раван изван атмосфере током дана, односно одређеног временског периода у току дана. Другим речима, ово је сунчева светлост која доспева на тло земље без присуства атмосфере. Количина ванземаљског зрачења која долази до земаљског тла ослања се на релативни положај земље према сунцу на њеној елиптичној орбити око сунца и деклинацију земље кроз ову орбиту. а може се израчунати коришћењем (3) на следећи начин: & # 13

Параметри у једначинама могу се наћи у номенклатури.

од сунца пролази и атмосфера га умањује пре него што стигне на површину на земљи као. Глобално сунчево зрачење састоји се од директног / зрачења, дифузног зрачења и рефлектованог зрачења. Зрачење зраке долази директно са сунчевог диска на ведром небу, а да га облаци не ометају, док је дифузно зрачење зрачење нађено у облачном дану, при чему директни сунчев зрак прво расипају молекули и честице на облацима пре него што дођу до соларних панела. Такође постоји врло оскудна количина зрачења одбијеног од облака и површине тла, наиме, одбијеног зрачења. Компоненте глобалног сунчевог зрачења приказане су на слици 2.


Индекс чистоће је већи за сунчаног дана, јер сунчевим зрачењем доминира зрачење зрака и мањи губитак енергије дифузијом и рефлексијом. Виши индекс чистоће довешће до веће генерације енергије и ефикасности за ДАСТ. Стога се однос индекса чистоће са енергетским добитком и ефикасношћу ДАСТ-а квантификује и експериментално истражује. Са знањем о корелацији, он може да понуди алтернативне смернице за процену побољшања перформанси ДАСТ-а на одређеној локацији.

2.2. Модел дифузног зрачења

Модел дифузног зрачења користан је за процену глобалног зрачења преко нагнуте површине коришћењем глобалног сунчевог зрачења преко хоризонталне површине. Лиу и Јорданов изотропни модел [23] се широко користи, јер је то најједноставнији дифузиони модел за добијање глобалног зрачења преко нагнуте површине. Претпоставља се равномерна расподела зрачења одбијеног од тла и дифузног неба на небеској хемисфери. Међутим, његова поједностављена природа довела је до неких слабости. Занемарио је допринос циркусоларног дифузног зрачења и хоризонталног осветљења укупном дифузном зрачењу. Ове две компоненте дају изванредан удео у ведрим данима. Циркусоларно дифузно зрачење настало је услед расејања зрачења зрака унапред и углавном је било концентрисано на делу неба око соларног диска.

У међувремену, компонента за осветљавање хоризонта концентрисана је близу хоризонта и најдубље је на ведром небу [24]. Ове додатне компоненте су шематски приказане на слици 3. Изотропни модел настоји да потцени количину дифузног зрачења на ведром небу, што га доводи до слабијег одзива у ведрим данима. Дакле, целокупно процењено зрачење може пасти испод стварне вредности са 3% на 9% [23, 24].


Да би се имала боља процена дифузног зрачења, морају се усвојити анизотропни модели јер се узимају у обзир веће дифузне компоненте као што су циркусоларно дифузно зрачење и хоризонтално осветљење. Анализом различитих методологија анизотропних модела, ХДКР анизотропни модел (Хаи, Давиес, Клуцхер, Реиндл модел) [21] се показао прилично погодним, јер се додају неки корективни фактори који објашњавају осветљење хоризонта у ведрим данима, као и у облачности.

Анизотропни модел сматра да зрачењу на нагнутој површини доприносе три компоненте које су сноп, анизотропно дифузно и сунчево зрачење дифузно одбијено од тла као у & # 13

Ербс и сар. корелација [25] у (5а), (5б) и (5ц) омогућава добијање изотропне дифузне компоненте зрачења, користећи индекс чистоће

у сваком тренутку док се зрачење зрака затим налази из разлике између глобалног сунчевог зрачења преко хоризонталне површине и као у (6). Размотрити

Геометријски фактор је однос зрачења зрака на нагнутој површини у односу на ону на хоризонталној површини у било ком тренутку [22] који се може добити из (7). Индекс анизотропије је функција пропусности атмосфере за зрачење зрака. Клуцхер је у модел дифузије ХДКР додао модулациони фактор како би се објаснила облачност неба како следи: & # 13

Једначина (10) је упадни угао зрачења сунчевог зрака на нагнутој површини, што је један од важних израза за изградњу модела анизотропног дифузног зрачења. Сунчево зрачење добијено овим моделом упоређује се са експерименталним резултатом предложеног прототипа ДАСТ. Прототип ДАСТ користи систем екваторијалног праћења.Фотоотпорници се користе као сензори за праћење положаја сунца. Дакле, упадни угао сунчевог зрака који је један од елемената математичког приступа није усвојен у сврху соларног праћења предложеног прототипа ДАСТ.

је угао упада зрачења зрака на нагнуту површину и угао сунчевог зенита. Размотрите & # 13

Поред тога, албедо (без димензија) је сложена рефлексија тла која је потребна за процену рефлектоване зрачења. Обично узима вредност 0,2, осим у случају сњежног тла имала би већу вриједност. је нагиб нагнуте површине и заједно са соларним азимутним углом осигурао би да се ПВ систем стално суочава са положајем сунца. Географска ширина, деклинација и јулијански дан су неке додатне променљиве које треба узети у обзир у овом моделу: & # 13

3. Експериментално постављање

У овом експерименту се користе двоосовински соларни трагач (ДАСТ) и статички соларни систем (ССС) са хоризонталном оријентацијом. Соларни трагач има две осе ротације које му омогућавају ротацију дуж осе истока запада и северозапада. Тип система двоструке осе за праћење који се користи у овом истраживању спада у категорију екваторијала, како је категорисао Алекандру [26]. Овде предложени ДАСТ може пратити сунце на две независне осе. Хардверски прототип ДАСТ-а и његове ротационе осе приказани су на слици 4. Дневно кретање сунца (од истока у зору до запада у сумрак) прати ДАСТ на првој оси (ос „1“: дневно кретање, Е: Исток, В: Запад). Опсег ротације ове осе је ± 70 ° са положајем соларног поднева као референтним положајем (0 °). С друге стране, ДАСТ се прати сезонска промена положаја Сунца преко друге осе (ос „2“: надморска висина, Н: Север, С: Југ). Ова осовина има опсег ротације ± 30 ° за праћење висинског угла сунца током различитих годишњих доба. Референтни („нулти“) положаји за угаона поља две ротационе осе је боље илустрован позивањем на Слику 5. Слика 5 (а) приказује ДАСТ у хоризонталном положају у којем су и дневна (источно-западна) оса и надморска висина (североисточни ) оси на њиховом референтном („нултом“) положају. Норма ПВ панела се поклапа са зенитном осом у овом положају и делује као референтни положај ротационих опсега. Појединачни референтни положаји и опсег ротације обе осе приказани су на сликама 5 (б) односно 5 (ц). Механизам за праћење сунца заснован је на два пара фотоотпорника као сензорима за лоцирање положаја сунца. Два линеарна актуатора једносмерне струје ротирају ПВ панел према положају сунца на сигнале микроконтролера. Праћење се врши на петнаест минута док се сунце споро креће дуж сунчеве путање. Техника управљања усвојена у предложеном ДАСТ је приступ затворене петље (са фотосензором). ДАСТ би пратио положај сунца на основу јачине светлости коју је примио фото-сензор. Како је кретање сунца споро у природи, континуирано праћење положаја сунца није потребно. Дакле, ДАСТ прати сунце једном у сваких петнаест минута. Другим речима, петнаест минута је интервал између узастопног праћења. Ова главна сврха овог приступа је смањење потрошње енергије за сувишно праћење. Монокристални ПВ панел Санио од 210 вати користи се у ДАСТ, односно статичном систему. Техничке карактеристике ПВ панела приказане су у табели 5. Да би се осигурало да ПВ панели у оба система раде на тачки максималне снаге (МПП), трагачу максималне снаге константног напона (ЦВ) (МППТ) са конвертором буцк је повезан са ПВ панелима [27]. Напон отвореног круга

, струја кратког споја, напон максималне снаге,

и струја максималне снаге се мере и бележе у интервалу од 1 минута. Максимална снага се може добити преко производа и. Енергија генерисана за дан или сат могла би се добити интегрисањем максималне снаге током одређеног временског периода. Добитак енергије

(%) ДАСТ-а преко ССС-а који ће се широко користити у овом раду може се израчунати из енергије коју генерише ДАСТ

и енергије коју генерише ССС и потрошње енергије за обављање праћења



(а)
(б)
(ц)
(а)
(б)
(ц)

Заправо, потрошња енергије је важан део израчунавања енергетског добитка (). Ако је потрошена енергија за праћење значајна, можда се не би исплатило усвајање соларног трагача. Енергија добијена од користи праћења не може оправдати потрошњу енергије приликом праћења. Глобално сунчево зрачење оба система мери се коришћењем добро калибрисаног Ли-Цор (ЛИ 210СА) пиранометра, респективно. Свакодневно прикупљање података почиње од 7 до 19 сати, што одговара уобичајеном дневном времену у Куала Лумпуру, Малезија, где је инсталирана експериментална поставка. Подаци се пријављују у ЕЕПРОМ-ове и извлаче на крају дана ради анализе у Мицрософт Екцел-у и Матлабу.

4. Резултат

4.1. Резултати дневне производње електричне енергије

Максимална снага добијена ДАСТ-ом у дану са ниским индексом чистоће и високим индексом чистоће има значајну разлику. Слике 6 и 7 показују пример производње електричне енергије током дана за облачни дан са 0,34 и сунчани дан са 0,62. У дану са мало сунчевих зрака облаци блокирају зрак који доводи до тога да зрачење зрака не пада на соларне панеле. Ово је јасно назначено на јутарњој сесији (од 7 до 9 сати ујутру) и вечерњој сесији (од 15 до 19 сати) на слици 8. Дифузно зрачење је доминантно у ова два периода и нема предности за ДАСТ у односу на ССС. Келли и Гибсон [28, 29] су показали да је дифузно зрачење изотропно распоређено по целом небу у облачном дану. Дакле, ПВ панел позициониран водоравно примиће максималну количину изотропно распоређеног небеског зрачења у поређењу са нагнутим положајем. Супротно томе, у дану са високом снагом зрачење зрака има доминантну улогу. 90% глобалног сунчевог зрачења чини зрачење зрака [20]. ДАСТ прати положај соларног диска и осигурава да максимална количина зрачења зрака удара у ПВ панеле током целог дана. Слика 8 приказује разлику тренутне снаге ДАСТ и ССС током сунчаног и облачног дана. Огроман добитак се постиже током јутарњих и вечерњих сесија, док добитак у Табели 1 приказује ефикасност () и енергију коју је ДАСТ стекао преко ССС-а за два дана са различитом вредношћу индекса чистоће. Ефикасност ДАСТ-а преко ССС-а варира од 24,91% у облачном дану до 82,12% у ведром дану. Исто тако, произведена електрична енергија такође се драстично повећава са 108 Вхр / м 2 у облачном дану на 603 Вхр / м 2 у ведром дану. Очигледно на ефикасност ДАСТ-а над ССС-ом и додатну електричну енергију која се генерише у дану утиче индекс чистоће.

), енергије коју је ДАСТ стекао преко ССС-а и потрошње енергије под различитим индексом чистоће.




На слици 9 је дат пример за један дан са измереном тренутном озраченошћу ДАСТ и водоравно позиционираним ССС заједно са моделованом зраченошћу ДАСТ. Моделирано зрачење ДАСТ генерише се од глобалног зрачења хоризонтално позиционираног ССС.


Измерено и моделовано (анизотропни дифузни модел) тренутно зрачење ДАСТ-а и измерено зрачење хоризонтално позиционираног ССС-а.

Из њега се могу протумачити два уочљива налаза. Прво откриће је да је анизотропни показао инспиративан резултат за процену зрачења ДАСТ-а, јер измерена и моделована зрачења имају врло сличну вредност. Експериментални и моделирани ДАСТ пратио би сунце на сличној путањи како би се показао сличан резултат. Стога се ХДКР анизотропно дифузни модел може поуздано користити за закључивање тренутних зрачења ДАСТ-а. Друго откриће је да зрачења која су ухватила и ДАСТ и ССС нису далеко једна од друге током поднева. То значи да се угао пада сунчевог зрака на оба не разликује много у овом периоду у поређењу са осталим периодима дана. Слаже се са резултатом са слике 8 да је предност ДАСТ-а у јутарњим и вечерњим терминима.

За предложени ДАСТ, потрошена енергија је маргинална у поређењу са додатним добицима од праћења. Дакле, потрошња енергије () није укључена у израчун енергетског добитка. Напон система за праћење и струја повучена током процеса праћења приказани су на слици 10.


ДАСТ праћење врши се у року од петнаест секунди током пет узастопних минута. Време праћења је кратко, јер кретање сунца не варира много за петнаест минута. ДАСТ прати сунце од 7 до 19 сати, што је еквивалентно дванаест сати. Приближна потрошња енергије која се користи за праћење у дану може се израчунати на следећи начин: & # 13

Потрошња енергије () се упоређује са разликом између енергије која се ствара између ДАСТ-а и статичког соларног система (ССС) у дану са ниским и високим индексом чистоће. Очигледно је потрошња енергије релативно мала у поређењу са енергетском разликом ДАСТ и ССС за ДАСТ предложене у данима високог индекса чистоће (сунчано) и ниског индекса чистоће (облачно) како је приказано у табели 1. Отуда потрошња енергије () може се безбедно изоставити из прорачуна енергије коју је ДАСТ стекао преко ССС-а без значајног утицаја на коначни резултат. Међутим, утицај потрошње енергије () не би требало занемарити у већем систему, јер би његова вредност постала велика и постала значајна за разлику у енергији између ДАСТ и ССС.

4.2. Резултати енергије добијени ДАСТ-ом и ССС-ом

На слици 11 приказана је дневна енергија коју су забележили ДАСТ и ССС за месец дана у тракасти графикон. Током овог месеца, који је типична клима Малезије, постоје различити услови као што су сунчани дани, облачни дани и кишни дани. Време за месец дана могло би да делује као минијатура времена за годину дана.


Стога се мора утврдити основни фактор који одређује количину предности ДАСТ-а над ССС-ом. Као резултат, то доводи до испитивања енергетског добитка и ДАСТ-а и ССС-а с обзиром на индекс чистоће. Индекс чистоће је императив за процену перформанси ПВ система. Указује на јасноћу дана и потенцијалну количину сунчеве светлости за претварање соларне енергије у електричну енергију помоћу ПВ система. Доступност обилне директне сунчеве светлости у дану дубоко утиче на енергију коју генерише ПВ систем.

Генерално, могао би се претпоставити директни пропорционални однос и за ДАСТ и за ССС с обзиром на индекс чистоће. На основу учинка ведрих и облачних дана забележених у претходном одељку, могло би се закључити да ДАСТ реагује на индекс чистоће на осетљивији начин у поређењу са ССС-ом. То је због његове способности да прати положај сунца и заробљене максималне сунчеве светлости од изласка до заласка сунца.

На слици 12 приказана је енергија коју су ухватили ДАСТ и ССС уцртани у индекс чистоће за месец дана. Линије тренда за оба система генеришу се употребом основних уградњи у Матлабу. Стандардна девијација ДАСТ и ССС је 0,0418 кВхр / м 2, односно 0,0175 кВхр / м 2. Нагиб оба система у односу на индекс чистоће очигледно се разликује један од другог. Оба тренда ССС-а и ДАСТ-а показала су линеарни раст с обзиром на индекс чистоће. Међутим, ДАСТ има стрмији нагиб у поређењу са ССС-ом. С друге стране, у дане са ниским индексом чистоће (испод 0,22), вероватно кишовити дани, ДАСТ би имао нижи енергетски добитак од ССС-а као што је приказано у екстраполацији са графикона. То је због чињенице да је расположиво сунчево зрачење у то доба било доминантно дифузно зрачење. Директно зрачење би изостало или би било на релативно минималном нивоу. Стога ДАСТ нема предност над ССС-ом у овом опсегу индекса чистоће.


С друге стране индекса чистоће, енергија коју ухвати ДАСТ повећава се у стрмем нагибу у поређењу са ССС-ом док се индекс чистоће пење са средњег (0,4) на високи (0,6) нивоа. Дакле, то појачава закључак да ће ДАСТ заузети већу количину енергије у поређењу са ССС-ом како се индекс чистоће повећава. Другим речима, примена ДАСТ-а обезбеђује побољшање перформанси ПВ система, а исход је изузетно добар јер се индекс чистоће повећава. Поред тога, трендови ДАСТ-а и ССС-а у погледу индекса чистоће показују да индекс чистоће нуди добру процену за производњу енергије у различитим временским условима.

4.3. Резултати дневног индекса чистоће

Настојање да се открије веза између индекса чистоће и предности праћења ДАСТ-а врши се цртањем и ефикасности и додатне електричне енергије добијене преко индекса чистоће током једног месеца. Постоје различите врсте времена у периоду који укључује сунчане, облачне, делимично облачне и кишовите дане. На сликама 13 и 14 приказани су графикони ефикасности () и енергетског добитка () наспрам дневног индекса чистоће () према месечним подацима из маја 2013. Линеарна линија тренда је исцртана путем основног уклапања за оба графика. Генерално, ова два графикона показују слаб тренд и пропорционални су. Стандардно одступање ефикасности и енергетског добитка је 7,1757% и 0,0355 кВхр / м 2.



Предност ДАСТ-а над ССС-ом је значајнија по сунчаном дану са високим (између 0,5 и 0,6) у поређењу са облачним и кишним данима са ниским (између 0,2 и 0,4). Не може се извести јасан и квантитативан закључак о предности ДАСТ-а на основу дневног индекса чистоће. Чини се да постоје неки дани када се ефикасност и добитак енергије расејају далеко од линеарних линија тренда. Стога би поглед на добитак енергије у односу на време на слици 8 дао детаљнији увид у то како се нагиб предности праћења ДАСТ мења у току дана. Утврђено је да је ефикасност или енергетска добит ДАСТ-а нарочито добра ујутро и увече у поређењу са подневима. Ово објашњава горњи слаби тренд јер дневни индекс чистоће нагиба падине ДАСТ предности праћења ујутро, подне и увече не узимајући у обзир да имају различиту вредност нагиба.

4.4. Резултати сегментираног индекса чистоће

Потребно је индекс чистоће поделити на три сегмента, а то су јутро (0700–1100), подне (1101–1500) и вече (1501–1900) ради боље визуализације утицаја индекса чистоће. Ипак, подела дана на три сегмента није без компромиса. Будући да је индекс чистоће подељен на три периода, ефикасност ДАСТ-а над ССС-ом за један дан није могла да се утврди као удео који је допринела ефикасност за три периода и није се могла сабрати у укупну количину као енергетски добитак. Дакле, укупна ефикасност једног дана није могла да се добије, иако се укупан енергетски добитак ДАСТ-а може сумирати из три сегмента. Компромис је оправдан јер је тачнији енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а резултат сегментиране анализе. Тачан енергетски добитак изузетно је згодан за процену додатног профита који генерише ДАСТ јер се феед-ин тарифа (ФИД) заснива на произведеној енергији (кВхр) уместо на ефикасности. Слика 15 приказује енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а у односу на индекс чистоће у периоду од три сегмента. Три линије тренда генеришу се полифит и поливал функцијама у Матлабу уклапањем тачака експерименталних података у најмање квадратни смисао. Линије тренда ујутро, подне и увече за енергетски добитак у односу на индекс чистоће уграђене су у полином другог реда на основу раштрканих тачака података. Очигледно је да је тренд енергетског добитка с обзиром на индекс чистоће јаснији јер се дан сегментира у три периода. Опет, оштри нагиби ефикасности и енергетског добитка ДАСТ-а преко ССС-а током јутарњег и вечерњег периода различити су у поређењу са мањим нагибом у подне. Нагиб енергетског добитка је у подне мањи, јер је ССС постављен на хоризонталној оријентацији. Током поднева сунчева светлост удара на ПВ-панел ССС-а са мањим улазним углом у односу на јутро и вече. Највећи део сунчеве енергије ССС захвата у овом периоду. Тако се енергија добијена ДАСТ-ом преко ССС-а повећава у мањем нагибу како се повећава индекс чистоће. Током јутра и вечери ДАСТ има предност окретања према соларном диску док ССС остаје у статичном хоризонталном положају. Као резултат, енергија добијена ДАСТ-ом је много већа што је дан јаснији и на располагању је више соларне енергије. Међутим, предност се смањује како индекс чистоће опада. Како индекс чистоће пада испод приближно 0,15, енергија коју заузима ДАСТ је мања од ССС, јер је на располагању само дифузно зрачење. Водоравно позиционирани ССС нагнути положај. У сваком случају, енергија забележена на овом нивоу индекса чистоће је маргинална. Стандардне девијације за линије тренда и тачке података су 0,0113 кВхр / м 2, 0,0133 кВхр / м 2 и 0,0109 кВхр / м 2 за јутро, подне и вечер. Чини се да су тачке података распоређене у мањем опсегу у индексу чистоће у три сегмента у поређењу са дневним индексом јасноће приказаним у претходном одељку. Стога се енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а може проценити у бољој тачности коришћењем сегментираног графикона индекса чистоће с обзиром на индекс чистоће локације.


4.5. Поређење енергетског добитка седам градова коришћењем сегментираног индекса чистоће и анизотропног модела

Графикон енергетског добитка у односу на сегментирани индекс чистоће користи се за процену енергетског добитка других градова у полуострву Малезија на основу сегментираног индекса чистоће градова. Побољшање перформанси ДАСТ-а у односу на ССС у седам градова полуострвске Малезије, укључујући Баиан Лепас, Ипох, Куантан, Муадзам Схах, ​​Лангкави, Сенаи и Субанг, процењује се методом графичког сегментираног индекса чистоће као што је приказано на слици 16. Подаци по сатима глобално зрачење преко хоризонталне површине у 2009. години за седам градова добивено је од Малезијског метеоролошког одељења. Ови подаци су измерени употребом пиранометра у метеоролошким станицама у седам градова, респективно. Из ових података може се генерисати сегментирани индекс чистоће и уцртати у графиконе сегментираног индекса чистоће како би се израчунао енергетски добитак ДАСТ преко ССС. Штавише, ови подаци су такође стављени у ХДКР анизотропни модел да би се развило глобално зрачење преко ДАСТ-а [21]. Електрична енергија генерисана и ДАСТ и ССС може се претворити из глобалног зрачења, односно, користећи просечну ефикасност ПВ панела на ДАСТ и ССС, 0,15. Енергија генерисана за оба система у години просечује се у просечну дневну генерисану енергију и дели у три сегмента.После тога, просечни енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а у три периода може се добити коришћењем средње енергије генерисане за оба система у три сегмента.


Енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а за 7 градова развијених анизотропним моделом на 3 сегмента индекса чистоће.

Просечна ефикасност и енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а у три сегмента дневно коришћењем анизотропног модела уцртани су у сегментиране графиконе индекса чистоће. Примећено је да постоје неке сличности у одговору ефикасности и енергетског добитка ДАСТ-а у односу на ССС у односу на сегментирани индекс чистоће и у анизотропном моделу и у сегментираној кривој индекса чистоће из експерименталних. Нагиби и анизотропног модела и експерименталног углавном се слажу једни с другима, иако се из неких разлога појављују одступања. Вредност генерисана анизотропним моделом има тенденцију да буде нешто већа због компоненте осветљења хоризонта која се може проценити на вишем нивоу од стварног нивоа [22]. Поред тога, не може се добити тачна процена зрачења за анизотропни модел, јер има неколико дана у години када су метеоролошке станице у седам градова биле на одржавању, а подаци нису доступни током кратког боравка. Ипак, показало је да је сегментирана експериментално генерисана крива која се може користити за процену енергетског добитка ДАСТ-а преко ССС-а са малом маргином грешке. Енергетски добитак ДАСТ-а преко ССС-а на основу и анизотропног модела и сегментиране експериментално генерисане криве табеларно је приказан на табелама 2, 3 и 4 за јутро, подне и вечер. Показало се да, у погледу енергетског добитка ДАСТ-а у односу на ССС, Лангкави има највећи потенцијал за инсталирање ДАСТ-а, док Сенаи има најмању предност међу седам градова. Лангкави је острво и близу је приобалног подручја, индекс чистоће је већи, а током године доступни су јаснији дани. Сенаи је на јужном делу полуострва Малезије и на унутрашњем месту што доводи до већих падавина и релативно редовних падавина. Стога има нижи индекс чистоће у три сегмента дана и нижи енергетски добитак коришћењем ДАСТ-а.


Апстрактан

Показало се да рецесију садашњих ледених поља у близини врха Килиманџара углавном контролише клима. Упркос детаљним истраживањима климе на врху, укључујући моделирање биланса масе и енергије, разумевање Килиманџара у целини ограничено је недостатком посматрања на падинама планина. Први пут су представљене анализе сатних температура ваздуха, релативне влажности и притиска паре са 22 метеоролошке станице постављене између септембра 2012. и 2015. године преко планине од југозапада до североистока. Показало се да се влага током поподнева помера узбрдо са обе стране планине. Североисточна падина је у просеку мање влажна и топлија од југозападне падине. Температурне разлике између падина достижу 4–5 ° Ц током јутра у зони прашуме (2000–2500 м) и на зиду кратера (5000–5550 м). Разлике у падинама су приближно сличне величини са локалним контрастима унутар југозападног нагиба узрокованих прашумом (на 1890 м) и леденим пољима (на 5800 м). Иако обе падине показују сличне режиме влаге, постоје контрасти у садржају влаге, посебно у зони мало изнад тренутне границе прашуме (3000–3200 м). Ово раздвајање се протеже до 5000 м поподне, јер је пренос влаге у успону слабији и одложен на СИ падини. Ноћу су горње падине високо корелиране што имплицира да је доминантан извор влаге из слободног ваздуха. Веома влажни догађаји на нивоу кратера обично су повезани са широким влажењем широм планине. Ови резултати се могу користити и за аргументацију за и против улоге крчења шума која има важан утицај на климу на врху и самим тим и рецесију леденог поља.


3. Резултати посматрања

3.1. Јоносферске неправилности два дана у октобру 2008

3.1.1. Неправилности 10. октобра 2008

[14] 10. октобра 2008. године, сателит Ц / НОФС га је орбитирао између 65 ° З и 85 ° З током два узастопна проласка на 0208–0212 УТ и 0351–0356 УТ. Ц / НОФС је током ових периода пролазио врло близу магнетног екватора на надморској висини од 00400 км. Пуне и испрекидане линије на слици 2 (горе) показују надморску висину првог и другог пролаза сателита Ц / НОФС који су мапирани на магнетни екватор. Надморска висина два колосека била је између 400 км и 450 км. Вертикална линија представља географску дужину Јицамарце. Ознака звезде приказује 350 км ИПП-а Анцон за сателитски радио талас У6 измерен у Анцону и пресликан на магнетни екватор. Тачка (Ц1) и квадрат (Ц2) на пуној и испрекиданој линији представљају трагове када је сателит Ц / НОФС био најближи ИПП-у сателита У6. Надморске висине сателитских стаза биле су веће од ИПП-а за мање од 100 км на Ц1 и Ц2. Ова геометрија омогућава нам дијагнозу мехурића плазме користећи вишеструко посматрање. Густине плазме при узорковању од 1 Хз мерено помоћу ПЛП-а за први и други пролаз приказане су на слици 2 (средина) и слици 2 (дно), респективно. Примећена су честа исцрпљења густине током оба пролаза са несметаном густином позадине између 1,0 × 10 5 цм −3 и 2,0 × 10 5 цм −3. Осиромашење на првом пролазу имало је тенденцију да буде дубље, а густина околине је била већа него у другом пролазу.

[15] Опажања ТЕЦ спровела је мрежа ЛИСН. Линија на слици 2 (горе) представља врх надморске висине ИПП-ова између земаљског ГПС пријемника и ПРН 15 ГПС сателита на Јицамарци (Ј) и Боготи (Б) од 0100 УТ до 0500 УТ. Тачке и квадрати на линијама одговарају временима Ц1 и Ц2. Подаци вертикалне ТЕЦ добијени током овог времена приказани су на слици 3 и за Јицамарцу и за Боготу. После 0206 УТ, Јицамарца ТЕЦ постепено опада са приближно 10 на 8 ТЕЦУ и колеба се између ових вредности, док је у Боготи пад веома стрм и износи 8 ТЕЦУ. Очигледно је да је дубоки балон на 0210: 30 УТ виђен на Ц / НОФС одговоран за овај драматичан пад ТЕЦ-а у Боготи.

[16] Слика 4 (горе) приказује С4 индекс сцинтилационих мерења од 250 МХз. Израђене су под углом надморске висине од 55 °. ИПП пресликан на магнетни екватор приказан је звездицом на слици 2 (горе). С4 индекс је дефинисан као однос стандардне девијације флуктуација интензитета сигнала нормализоване са средњим интензитетом сигнала. Две вертикалне линије представљају Ц1 и Ц2 на слици 4. Слаба сцинтилација С4 & лт 0,5 започета након 0100 УТ. На слици 4 (доле) приказана је брзина померања према истоку изведена из размакнутих пријемника како је описано у одељку 2. Размаци у подацима, попут оних између 0200 и 0400 УТ, су због ниског С4 који узрокује лошу корелацију између размакнутих пријемника. Иако су били присутни мехурићи плазме, зонски наноси су били стабилни и прилично ниски, само око 50 м с -1.

[17] Ове ноћи радар од 50 МХз открио је кохерентни расејани одјек на Јицамарци. Слика 5 приказује мапу опсега-интензитет времена (РТИ) еха повратног распршења. Скала за УТ и ЛТ приказана је на горњој и доњој оси. Снажни одјеци већи од 40дБ појавили су се на надморским висинама већим од 400 км након 0209 УТ. Олуја је наставила да расте око 800 км око 0345 УТ. Ц / НОФС су прелетели Јицамарцу на 0209 УТ и 0353 УТ (видети слику 2). Сасвим је случајно да се повратни одјек драматично проширио на надморској висини отприлике у исто време када је Ц / НОФС прелетео достигавши 600 км и на крају скоро 800 км. То што је радарски прамен лоциран са врло поремећеним регионом плазме мале густине, у складу је са ранијим мерењима [нпр. Тсунода и сар., 1982]. Генерално, када се радарски перјаник појави на слици 5, често се примећују снажне ВХФ сцинтилације (реда С4> 0,6) [ Басу и сар., 1996]. Међутим, индекс С4 није био драматично велик у Анцону упркос финој (3 м) структури расејања у Јицамарци због ниске густине позадине. Истраживање густине позадине врши се у одељку 5.

[18] Могуће је разјаснити структуре малих размера (до 15 м) коришћењем ПЛП података високе резолуције 512 Хз. Спектрална густина снаге (ПСД) неправилности даје нам информације о њиховом механизму генерисања. Слика 6 (горе) приказује ПЛП податке високе резолуције за три минута од 0208 УТ. Било је много малих структура унутар неких губитака густине. Два узорка са четири секунда прозора коришћена су за спектралне студије, 0209: 40–0209: 44 УТ и 0209: 44–0209: 48 УТ. Да би се добио ПСД, први корак је одређивање квадратно умањене густине плазме. Линију детренда представља Н. 0(т). Коришћењем тренутне вредности Н (т) добија се временска серија од, чија је ефективна вредност током 4 с дефинисана као амплитуда неправилности дН / Н0. Прозор Блацкман-Харрис примењује се на временске серије и користи се ФФТ техника за добијање спектра снаге. На слици 6 (доле) приказан је ПСД израчунат из два узорка од четири секунде. Амплитуда неправилности дН / Н0, приказује се у горњем десном углу сваке парцеле. ПСД се цртају у функцији обе таласне дужине λ и таласни број к, чије су скале дате на горњој и доњој оси. Да добију λ, подсећамо да је ПЛП узорковао на фреквенцији од 512 Хз. Комбинујући ово са брзином сателита В од 7,55 км с -1, добија се да је Никуист-ова дужина скале приближно 30 м. Будући да је сателит летео готово окомито на магнетно поље, ако претпоставимо да су структуре плазме веће од 30 м стационарне у оквиру плазме, λ може се сматрати хоризонталном скалом у правцу окомитом на магнетно поље. Таласни број к израчунато је из везе к = ω/ В, где ω је угаона фреквенција.

[19] Оба ПСД-а на слици 6 (доле) следе закон о моћи за к & лт 180 рад км -1. Около је падина у падини к = 90 рад км −1 (λ = 70м). Нагиби за 1 & лт к & лт 90 и 90 & лт к & лт 180 су представљене плавом и црвеном линијом на слици 6. Број у загради је фактор несигурности нагиба. Нагиби ниже фреквенције износили су -1,84 ± 0,07 и -1,58 ± 0,07, док су нагиби за вишу фреквенцију износили -4,64 ± 0,35 и -3,90 ± 0,31. Нагиби за вишу фреквенцију били су већи од оних за нижу фреквенцију. Разлике у нагибима указују да су неправилности настале различитим процесима. Прекид спектра и стрмији нагиби за већу фреквенцију такође су пријавили Родригуес и сар. [2009]. Као што су истакли, одређено повећање ПСД за к > гт 180 рад км -1 може бити узрокована буком у ПЛП инструменту.

[20] Таква два спектра нагиба виђена су и за друге временске прозоре за које дН / Н0 били више од неколико процената. Слика 7 приказује временске серије за дН / Н0 и падине ПСД. Тхе дН / Н0 и нагиби ПСД изведени су за сваки прозор од четири секунде, преклопљени за две секунде. Те вредности су изведене истим поступком као оне приказане на слици 6. Приказане су тачкасте, испрекидане и пуне линије дН / Н0, нагиб 1 и нагиб 2. Нагиб 1 и нагиб 2 представљају косине од 1 & лт к & лт 90 и 90 & лт к & лт 180, респективно. Било је неколико великих пакета дН / Н0 (& гт10%) током три минута. Та трајања су била од 20 с до једног минута, у зависности од прага дН / Н0. Ова периодичност се лако може видети на слици 6. Просторне скале које им одговарају су од 150 км до 450 км, што је у складу са зонском скалом мехурића плазме о којој извештава Фукао и сар. [2006]. Када дН / Н0 била испод неколико процената, и нагиб 1 и нагиб 2 постали су мали. Антикорелација између дН / Н0 а косине се слажу са претходним студијама [нпр. Келлеи и сар., 1982]. Ови аутори су пронашли јасну разлику између нагиба 1 и нагиба 2 за мале дН / Н0 нагиб 1 био је између -1,5 и -2, док је нагиб 2 био стрмији од -4. Слични двоструки нагиби пронађени су и за други пролазак (слика није приказана). Двоструки нагиби и фреквенције прелома су се разликовали од оних забележених током периода високе соларне активности Басу и сар., 1983]. О томе ће бити речи у одељку 5.

3.1.2. Неправилности 5. октобра 2008

[21] 5. октобра 2008. године, Ц / НОФС је кружио у близини магнетног екватора између 65 ° З и 85 ° З током 0218–0223 УТ и 0402–0406 УТ, што је била слична геометрија посматрања 10. октобра 2008. Слика 8 приказује висина врха два колосека у истом формату као на слици 2. Вршна висина два колосека била је 400–450 км, односно 450–500 км. Густина плазме измерена ПЛП-ом за први и други пролаз приказани су на слици 8 (средина), односно на слици 8 (дно). Густина електрона дуж тих стаза била је између 1 × 10 5 цм −3 и 3 × 10 5 цм −3. Дуж два колосека виђена су само мала колебања.

[22] Подаци ТЕЦ добијени током овог времена приказани су на слици 9 и за Јицамарцу и за Боготу. Контраст између ТЕЦ-а забележен на данашњи дан и 10. октобра прилично је спектакуларан. ТЕЦ у Боготи је знатно нижи раније увече и монотоно пада до локалне поноћи, што указује на слабу природу ЕИА. С друге стране, ТЕЦ у Јицамарци је већи 5. октобра и показује флуктуације које расту до локалне поноћи. У ствари, велики пораст ТЕЦ непосредно пре локалне поноћи указује на то да је плазма транспортована ка екватору. У следећем одељку моћи ћемо да прикажемо транспорт према екватору помоћу латитудеудиналног низа ГПС пријемника.

[23] На данашњи дан примећена је снажна сцинтилација од 250 МХз, упркос малим флуктуацијама ин ситу на 400 км надморске висине. На слици 10 (горе) приказан је индекс С4 у истом формату као на слици 3. Неколико пакета великог индекса С4 (& гт0.6) виђено је после 0130 УТ. Значајна сцинтилација наставила се до 0330 УТ. Између 0400 УТ и 0500 УТ, индекс С4 био је прилично велик и праћен је већом брзином неправилности према истоку. Брзина се повећала на величини до 150 м с −1 одмах након 0400 УТ.

3.2. Основна густина електрона / ТЕЦ 5. и 10. октобра 2008

[24] Представили смо велики контраст између података од два дана који су приказани у претходном одељку. 10. октобра, на Анцону су примећене ниске сцинтилације са озбиљним поремећајем густине електрона у мерењима Ц / НОФС перигеја. С друге стране, 5. октобра примећене су снажне сцинтилације без поремећаја електронске густине у подацима о Ц / НОФС. Да би се разумели контрадикторни резултати ова два дана, истраживана је меридионална расподела електронске густине и ТЕЦ. Меридионална расподела густине електрона може бити кључ за разумевање стварања неправилности и повезане сцинтилационе активности.

[25] Дигисонде у Јицамарци пружа фоФ2 у близини магнетног екватора. Зонска удаљеност између Јицамарце и Анцона је око 300 км, али због великог видног поља мерења претпостављамо да нема значајне разлике у густини електрона између њих. Ознаке црвене звезде на слици 11 (горе) фоФ2 против локалног времена. Тхе фоФ2 вредности на 1900 ЛТ 9. октобра (0000 УТ 10. октобра) и 2000 ЛТ (0100 УТ 10. октобра) износиле су 5,9 МХз и 4,7 МХз, што одговара густини електрона н = 4,3 × 10 5 и 2,7 × 10 5 цм −3, респективно. Распон домета појавио се око 2030 ЛТ (0130 УТ 10. октобра).

[26] Вредност је била нешто већа 5. октобра 2008. Слика 12 (горе) показује фоФ2 5. октобра фоФ2 на 1900 ЛТ (0000 УТ 5. октобра) и 01 УТ (20 ЛТ 4. октобра) износили су 7,1 МХз, односно 6,4 МХз. Одговарајуће густине електрона биле су н = 6,3 × 10 5 цм −3, односно 5,1 × 10 5 цм −3. Распон домета појавио се после 0130 УТ (2030 ЛТ 4. октобра).

[27] Мерење ТЕЦ из мреже ЛИСН даје нам информације о ширинским профилима ТЕЦ, што може открити електродинамику која контролише формирање ЕИА. Подаци ТЕЦ-а са четири станице, Богота, Попаиан, Пиура и Јицамарца, користе се за добијање географских ширина ТЕЦ-а. Станице се налазе готово у истој меридионалној линији као и Анцон. Апсолутне вредности ТЕЦ добијене су истом методом као и Валладарес и сар. [2009]. Пуне линије на слици 11 (доле) приказују ТЕЦ у односу на географску ширину. Вертикална испрекидана линија на 12 ° Ј представља магнетни екватор. Црвене, зелене, плаве и црне линије приказују просечну ТЕЦ у интервалима од сата до пада у сумрак 10. октобра, као што је назначено у горњем левом углу слике 11 (доле). На свакој станици, ТЕЦ се просечно израчунавају за све сателите за сваки сат у канти од једног ширинског степена. Вертикалне линије за сваку тачку података представљају стандардно одступање у свакој посуди. Ширинска дистрибуција ТЕЦ јасно показује северни врх ЕИА. Око 0100–200200 УТ (црвена линија), гребен је био око 18 ТЕЦУ и појавио се око 2 ° С (14 ° С магнетне ширине). Врх се распадао и кретао се према магнетном екватору постепено. Око 0400–0500 УТ, врх је био око 4 ° Ј (8 ° С магнетне ширине) са вредношћу од око 11 ТЕЦУ.

[28] ТЕЦ и локација ЕИА обично имају велике разлике у дужини, сезони и соларном циклусу [нпр. Лиу и сар., 2006]. „Типична ширинска дистрибуција ТЕЦ“ из Валладарес и сар. [2001] показује сличну карактеристику у ЕИА. Њихов ТЕЦ профил заснован је на подацима од 0100 УТ из 1998. године (соларни ток је био 116) у истом сектору ширине. Врхови ЕИА померени су за 14 ° од магнетног екватора и њихове најниже разлике биле су око 75 ТЕЦУ. Локација гребена се слаже са оном на слици 11 (дно). Велико смањење вршне вредности ТЕЦ вероватно долази из тренутног продуженог соларног минимума.

[29] Северни гребен ЕИА 5. октобра приказан је на слици 12 (дно). Врхови ЕИА били су мање очигледни од оних 10. октобра, као што је приказано на слици 11. Разлика између најнижих вредности била је око 15 ТЕЦУ у 0100–200200 УТ, мања од оне забележене 10. октобра. Међутим, најзначајнија разлика ЕИА од оне 10. октобра била је локација гребена рано увече када је утврђено да се налази на 3 ° Ј (9 ° С геомагнетске ширине), пуних 5 ° ближе екватору.

[30] Валладарес и сар. [2004] је известио да би однос гребена ТЕЦ и корита ТЕЦ могао бити замена за појаву сцинтилације. Указали су да је активност сцинтилације била већа када је однос гребена и корита већи.Са ове тачке гледишта, вероватније је да ће се сцинтилација догодити 10. октобра него 5. октобра, јер је однос гребена и корита био 10. октобра 2.2, док је 5. октобра био 1,5, док ово може важити за ширину сцинтилациони појас (сетите се мехурића у Боготи 10. октобра на слици 2), то није тачно за величину сцинтилација на самом магнетном екватору. За то је неопходно узети у обзир густину на ИПП мерења сцинтилације. О томе ће бити речи у одељку 5.

3.3. Побољшање пред преокретом (ПРЕ) 5. и 10. октобра 2008

[31] Вертикални нанос плазме игра важну улогу у формирању ЕИА [нпр. Басу и сар., 2009]. Положај гребена, разлика ЕИА у гребену и најнижи однос зависе од вертикалног померања [нпр. Хеелис, 2004]. Вертикално кретање плазме углавном узрокује зонско електрично поље. Тако је проучаван вертикални помак плазме како би се истражила разлика у ширинској расподели ТЕЦ између два дана.

[32] Слика 13 приказује вертикални помак у односу на локално време у Јицамарци током два дана. Плава линија приказује вертикални брзин заношења забележен 10. октобра. Брзина заношења од 0700 до 1600 ЛТ, која је приказана троугластима на слици 13, процењена је помоћу два магнетометра: један на Јицамарци и други на Пиури, како је поменуто у одељку 2. Од 1700 до 2000 ЛТ ИСР на Јицамарци је мерио вертикални занос. Брзина наноса била је у просеку између 368 км и 428 км надморске висине [ Келлеи и сар., 2009] и приказан тачкама на слици 13. Померање према горе смањивало се према заласку сунца и ПРЕ је започео око 1800 ЛТ. ПРЕ се наставио након 2000 ЛТ. Померање према горе такође може бити изведено из Дигисонде х ′Ф подаци у Јицамарци. Кретање нагоре добијено са х ′Ф слажу се са ИСР подацима.

[33] Црвена линија показује вертикалну брзину заношења 5. октобра. Брзина заношења током дана добијена је помоћу података магнетометра на исти начин као и 10. октобра. Помак према горе био је мањи и већи него 10. октобра ујутру и око поднева. Разлика брзине између два дана била је мања од 5 м с -1. Померно кретање од 1900 до 2000 ЛТ изведено је из варијације х ′Ф пошто ИСР мерења нису била доступна. ПРЕ је почео око 1800 ЛТ 10. октобра. Значајна разлика између два дана била је у трајању ПРЕ, што је можда последица свакодневне променљивости. Померање према горе заустављено је пре 2000 ЛТ 5. октобра, док је настављено након 2000 ЛТ 10. октобра. Разлика у трајању ПРЕ-а може допринети разлици у дистрибуцији ТЕЦ-а за два дана.


Микроклима

Варијабле које описују и одређују микроклиму

Као и обично у климатологији, микроклима на одређеном месту карактерише се низом климатских променљивих. Традиционално су ове променљиве оне које описују термодинамичко и динамичко стање атмосфере, тј. Зрачење, температуру, влажност, брзину ветра и притисак (густину). У зависности од фокуса истраживања, на листу треба додати и друге променљиве, попут концентрације гасова у траговима. На пример, здравље и удобност све већег броја људи који живе у градовима директно су повезани са концентрацијом и дистрибуцијом загађивача ваздуха, који су додатно потребни за карактеризацију микроклиматског стања овог одређеног окружења.

Што се тиче својстава површине која одређују микроклиму, следеће групе променљивих су релевантне у случају једноставних, равних површина: својства зрачења (албедо, емисивност) аеродинамичке карактеристике (дужина храпавости, померање нулте равни) топлотне особине (топлотни капацитет и проводљивост) , и својства која утичу на стање влаге (хидрауличке карактеристике тла, врста површинског покривача). На локацијама сложеније геометрије, нагиб и излагање имају важан утицај, посебно на компоненте равнотеже зрачења. Ова својства површине нису статична, али се одражавају, на пример, услед великог поља ветра, дневних промена у условима влаге у тлу, сезонских промена у вегетацији или присуства или не снега.

Временском и просторном расподелом државних променљивих управљају једначине очувања енергије, импулса и масе (сув ваздух, водена пара, гасови у тракту). Захваљујући генерално турбулентној природи тока у близини Земљине површине, појмови који представљају турбулентни транспорт у овим једначинама су посебно важни и њима се посвећује велика пажња у истраживању микроклиме.


1. Представљање

Постоји забринутост да планинска подручја у поређењу са суседним низинама могу показати појачано загревање као одговор на форсирање стакленика због фактора као што су повратне информације о снегу-албеду, промене у атмосферској влази и закони физике [види Рангвала и Миллер, 2012 Пепин и сар., 2015]. Међутим, осматрања површинске температуре су нагнута према нижим котама [Лавриморе и сар., 2011], а тренутна мрежа посматрања је неадекватна да би се утврдило да ли се висока кота загревају брже од нижих кота. Бројне студије су истраживале осматрачке доказе за загревање зависно од висине, али док неке показују пораст стопе загревања у високим планинама [Диаз и Брадлеи, 1997 Охмура, 2012 Иан и Лиу, 2014], други показују пад [Лу и сар., 2010 Вуилле и Брадлеи, 2000 Цеппи и сар., 2010 Ви и сар., 2010] или сложенију слику [Пепин и Лундкуист, 2008 ].

Даљински осетљиве температуре имају предност велике просторне покривености, често при прилично високој резолуцији [Трговац и сар., 2013], али до сада је релативно мало студија користило овај потенцијални извор података у контексту температурних кретања на високим надморским висинама [Кин и сар., 2009]. Иако је то делимично због кратке дужине сателитских записа, то временом постаје све мање релевантно. Међутим, сателити мере површину копна или температуру „коже“ (у даљем тексту ЛСТ) [Јин и Дицкинсон, 2010], за разлику од температуре ваздуха на нивоу екрана (

2 м изнад земље, у даљем тексту: Т.ваздух). Овај последњи се обично користи за процене климатских промена [Хартманн и сар., 2013] и представља критично мерење у екологији, хидрологији и науци о клими. ЛСТ се снажније контролише равнотежом површинског зрачења [Бенали и сар., 2012], што је заузврат контролисано међусобним деловањем локалних карактеристика површине земљишта и соларне геометрије, док Т.ваздух има тенденцију да буде регионалнијег обима, мада се на краћим удаљеностима могу јавити брзе варијације услед фактора као што је одвод хладног ваздуха [Дали и сар., 2010 Лундкуист и сар., 2008]. Дакле, ако ће се сателитски записи применити за испитивање загревања зависног од висине, студије које упоређују ЛСТ и Т.ваздух на изузетно високим котама (> гт4000 м). До сада су поређења била ограничена на низију [Цолл и сар., 2009 Ванцутсем и сар., 2010] или окружења са умереном надморском висином [Венбин и сар., 2013 Шамир и Георгакакос, 2014 ].

Стога овај рад упоређује спектрорадиометар за снимање умерене резолуције (МОДИС) ЛСТ са производима МОД11А2 / МИД11А2 [Ван, 2006] са Т.ваздух дуж трансекта од 22 метеоролошке станице широм Килиманџара, укључујући места на котама до 5800 м. Распон висине од скоро 5000 м један је од највећих на свету. Главни циљ је разумевање контраста између ЛСТ и Т.ваздух и открити факторе који ово контролишу. Претходне студије су разматране у одељку 2. Област испитивања је наведена, а методе су објашњене у одељку 3. Главно понашање разлике између ЛСТ и Т.ваздух се испитује у одељку 4, заједно са факторима који контролишу његове варијације, пре него што се размотре последице наших налаза.


Венера

Проблем 615: Нивои зрачења на површини Марса
Студенти истражују дозе зрачења на Марсу и у међупланетарном простору [Оцена: 6-8 | Теме: стопе анализе графикона конверзија јединица] (ПДФ)

Проблем 570: Главе радозналости за Мт Схарп
Табеларни подаци се користе за процену колико времена ће требати роверу Цуриосити да би стигао до базе Мт Схарп користећи податке са својих порених недељних путовања. [Оцена: 3-5 | Теме: усредњавање бројева у табели време = удаљеност / брзина] (ПДФ)

Проблем 536: Истраживање могућег подручја слетања на Марс с Марса
Студенти раде са географском ширином и дужином и скалираним сликама Марса како би пронашли подручје за слетање које је предложио ИнСигхт и описали терен подручја за слетање. [Оцена: 6-8 | Теме: мерење степена географске ширине и дужине рад са скалираним сликама метричка мера] (ПДФ)

Проблем 535: Упоређивање подручја слетања ИнСигхт са градским блоком!
Студенти користе скалиране слике предложеног подручја за слетање ИнСИгхт и скалирану градску четврт на Земљи како би упоредили величине познатих ствари са непознатим марсовским пејзажем. [Оцена: 6-8 | Теме: метричко мерење пропорције пропорција] (ПДФ)

Проблем 534: Истраживање енергије земљотреса помоћу скале тренутне магнитуде
Студенти се упознају са скалом марскуета тренутне магнитуде која даје логаритамски индекс за маршаве различитих енергија. Израчунавају два примера маршева и удара метеора и упоређују њихову тренутну величину. [Оцена: 8-10 | Теме: алгебра научног записа логаритама] (ПДФ)

Проблем 533: Истраживање логаритама и Рихтерове скале магнитуде
Студенти раде логаритамском скалом како би проценили колико се кретање тла дешава за земљотресе различите јачине. [Оцена: 8-10 | Теме: логаритми база-десет експонената] (ПДФ)

Проблем 532: Удаљеност до Марсовског хоризонта
Студенти извлаче основну једначину растојања до хоризонта на сферном телу користећи Питагорину теорему и делић алгебре. Процењује се број ћелијских торњева потребних за покривање Марса. [Оцена: 8-10 | Теме: Питагорина теорема, Алгебра научна нотација сфера и кругова] (ПДФ)

Проблем 531: Истраживање унутрашњости Марса са сферама и шкољкама
Студенти користе својства запремине сфера и шкољки заједно са односом маса = густинак волумен да би направили модел унутрашњости Марса. [Оцена: 8-10 | Теме: формула за запремину сфера и сферних шкољки масе = густинак волумен научни запис] (ПДФ)

Проблем 530: Истраживање Марсове масе
Студенти израчунавају масу марса помоћу сателитских података и Кеплерс-овог трећег закона. [Оцена: 8-10 | Теме: Научна нотација из алгебре] (ПДФ)

Проблем 529: Истраживање утицаја и земљотреса на Марсу
Студенти раде са логаритамским скалама како би истражили везу између енергије земљотреса и његовог логаритамског индекса, који је сличан Рихтеровој скали која се користи за земљотресе. [Оцена: 8-10 | Теме: Научни запис о логаритамским скалама] (ПДФ)

Проблем 528: Упоређивање излазне топлоте Марса и Земље
Студенти уче о формули протока топлоте и користе је за истраживање својстава Земље и Марса у погледу њиховог састава коре. [Оцена: 8-10 | Теме: Градијент температуре у алгебри] (ПДФ)

Проблем 527: Истраживање протока топлоте и изолације
Студенти истражују како изолација делује на смањење протока топлоте. Они претварају вербални опис формуле изражену у пропорцијама и користе га за израчунавање зашто се алуминијумски лонци загревају брже од челичних лонаца и како можемо одредити својства марсовског тла од протока топлоте и температурних промена. [Оцена: 8-10 | Теме: стопе промена алгебре] (ПДФ)

Проблем 526: Истраживање промене температуре на спољној кори Земље
Студенти истражују брзину промене температуре у кори Земље и Марса и уче о јединицама израженим у степенима Ц / км. Израчунавају колико ће земља бити врућа на разним дубинама и како се рудари злата морају носити са екстремном врућином. [Оцена: 6-8 | Теме: стопе промена степена Фахренхеита и Целзијуса] (ПДФ)

Проблем 525: Истраживање протока података телеметрије ИнСигхт Ландер
Студенти истражују колико је потребно за пренос дигиталних података користећи примере преузимања песама са рачунара на ипод. [Оцена: 6-8 | Теме: рад са килограмима, мега и брзинама преноса података у бајтовима / сек. ] (ПДФ)

Проблем 524: Видети Марсову површину помоћу ИДЦ-а
Студенти уче о ИДЦ камери и израчунавају резолуцију и колико слика је потребно за мапирање подручја слетања ИнСигхт. [Оцена: 6-8 | Теме: Угаона мера, степени и секунде слика на скали поплочава подручје са преклапањем. ] (ПДФ)

Проблем 523: Казивање времена на Марсу - Земљини дани и Марсови солови
Студенти раде са два сата на Земљи и Марсу и уче о времену Земље и Марса с обзиром да је дан на Марсу 40 минута дужи од земаљског. [Оцена: 6-8 | Теме: рачунање времена, сати, минуте, секунде дужине дана] (ПДФ)

Проблем 522: Радио комуникација са Земљом? Угао Земља-Сунце
Угао земља-сунце дат је у табеларном облику у степенима. Студенти графички израђују податке и проналазе датуме када не може доћи до преноса на Земљу. [Оцена: 8-10 | Теме: Тумачење табеларних брзина и нагиба података] (ПДФ)

Проблем 521: Процена масе Марсовског ђавола прашине!
Студенти процењују масу марсовског ђавола прашине користећи апроксимацију да је то цилиндар фиксне густине прашине. [Оцена: 8-10 | Теме: Запремина масе цилиндра = густина к запремина] (ПДФ)

Проблем 520: Радно подручје испред ландера
Студенти процењују подручје испред слетања ИнСигхт где ће се изводити експерименти и померати инструменти једном роботском руком. [Оцена: 6-8 | Теме: Површина сегмента круга Подручје заједничко за два круга који се секу] (ПДФ)

Проблем 519: Заказивање догађаја на време за лансирање
Студенти уче о заказивању многих догађаја по временском следу (доручак, паковање, вожња итд.) Планирањем породичног путовања где чланови породице морају да дођу на аеродром на лет који креће у одређени датум и време. [Оцена: 5-7 | Теме: рад са временским јединицама на стварању временске линије] (ПДФ)

Проблем 518: Соларни систем за напајање сеизмографске станице ИнСигхт
Студенти истражују својства декагона како би одредили површину соларних панела коришћених на слетишту ИнСигхт. [Оцена: 7-9 | Теме: површина правилних полигона која процењује површине неквадратних облика] (ПДФ) Проблем 508: Сеизмографска станица ИнСигхт - Време доласка таласа
Студенти раде са обимом Марса и брзином ударних таласа у марсовској кори како би проценили време доласка таласа на ИнСигхт Ландер. [Оцена: 6-8 | Теме: брзина = удаљеност / време Израчун времена обим круга] (ПДФ)

Проблем 500: Радозналост користи рентгенску дифракцију за идентификацију минерала на Марсу
Студенти уче о геометрији дифракције, а затим процењују растојање између кристалних равни у узорку стене марс. [Оцена: 10-12 | Теме: геометрија тригонометрија] (ПДФ)

Проблем 491: Радозналац у покрету.
Студенти наносе положај Цурверити Ровера на картезијанској мрежи која покрива сателитску слику подручја слетања. Користе формулу растојања од 2 тачке да би утврдили колико је ровер прешао између заустављања и одредили брзину. [Оцена: 6-8 | Теме: Цартсеиан графови поредани парови и координате удаљеност = брзина к време метричка мера] (ПДФ)

Проблем 485: Радозналост открива древну реку Марс
Студенти процењују брзину древне реке Марс помоћу слика са ровера ЦУриосити. [Оцена: 9-12 | Теме: Функције процене тригонометрије алгебре] (ПДФ)

Проблем 479: Истраживање Гале Цратера са Цуриосити Ровером
Студенти истражују подручје слетања у Гале Цратер и израчунавају удаљеност ровера до различитих успутних станица како би одредили кружну удаљеност и време путовања. [Оцена: 9-12 | Теме: Питагорина формула геометрије координата раздаљине] (ПДФ)

Проблем 457: Међупланетарно путовање МСЛ-а
Студенти користе својства елипсе да би одредили формулу за Хохманнову преносну орбиту која води Научну лабораторију Марс на Марс 2012. [Оцена: 10-11 | Теме: време = модели раздаљине / брзине, метрички математички подаци о елипсама] (ПДФ)

Проблем 456: Покретање Научне лабораторије Марс (МСЛ) 2011. године
Студенти користе секвенцу слика за лансирање како би одредили брзину и убрзање Атлас В-а. Утврђивањем скале сваке слике, они процењују просечне брзине током прве 4 секунде након подизања. [Оцена: 8-10 | Теме: време = удаљеност / брзина модели скала метрички математички] (ПДФ)

Проблем 393: Шетња око марсовског кратера! Студенти користе недавну фотографију кратера на Марсу да би проценили обим и време које ће требати НАСА-иним могућностима Ровер да једном путује око његове ивице. [Оцена: 6-8 | Теме: удаљеност модела скале = метричка мера брзине и времена] (ПДФ)

Проблем 237: Марсовски прашкасти ђаволи Студенти одређују брзину и убрзање марсовског ђавола прашине из временских кругова слика и информација о размерама слике. [Оцена: 6-8 | Теме: скале Одређивање брзине према секвенцијалним сликама В = Д / Т (ПДФ)

Проблем 139: Колико је велик? - Марс Студенти користе слику зида кратера на Марсу како би истражили древне водене јаруге које је 2008. открио Марс Орбитер. [Оцена: 4 - 7 | Теме: метричка скала метричка подела и множење децимала] (ПДФ)

Проблем 133: Колико је велик? - Марс Ровер. Студенти раде са сликом коју је снимио сателит Марс Орбитер места слетања Спирит. Они одређују скалу слике и израчунавају величине различитих површинских карактеристика на слици. [Оцена: 4 - 7 | Теме: умножавање слике, множење, дељење, рад са милиметарским лењиром] (ПДФ)

Проблем 126: Колико је велик? - Марсовска лавина! Студенти раде са сликом Марса за извиђање Марса како би утврдили скалу слике и трагају за најмањим стварима виђеним на фотографији. Ова лавина је захваћена 19. фебруара 2008! [Оцена: 4 - 7 | Теме: умножавање слике, множење, дељење, рад са милиметарским лењиром] (ПДФ)

Проблем 74: Врело време на Марсу - Експеримент НАСА-ине Марсове радијационе околине (МАРИЕ) створио је мапу површине Марса и измерио црну позадину приземног зрачења којој би астронаути били изложени. Овај математички проблем омогућава студентима да испитају укупну дозу зрачења коју би ови истраживачи добили на низу од 1000 километара путовања по површини Марса. Студенти ће упоредити ову дозу са типичним позадинским условима на земљи и у Међународној свемирској станици како би стекли осећај перспективе [Ниво оцене: 6-8 | Теме: децимале, конверзија јединица, графички приказ и анализа] (ПДФ)

Проблем 70: Израчунавање укупних доза зрачења на Марсу - Овај проблем користи податке експеримента Марсове радијационе околине (МАРИЕ) који кружи око Марса и мери дневну дозу зрачења коју би астронаут доживео у орбити око Марса. Студенти ће користити стварне исцртане податке за израчунавање укупне дозе збрајањем површина испод криве података. То захтева знање о површини правоугаоника и уважавање чињенице да умножак брзине (ремс по дану) пута временског трајања (дана) даје укупну дозу (Ремс), слично као и производ брзине у времену даје дистанцу. Оба представљају подручја под њиховим одговарајућим кривинама. Студенти ће израчунати дозе за космичко зрачење и соларне протонске бакље и одлучити која компонента производи најозбиљнији проблем зрачења. [Ниво оцене: 6-8 | Теме: децимале, површина правоугаоника, анализа графикона] (ПДФ)


Оутлоок и нове техничке могућности

Будући правци у фотобиологији су светли и шире се далеко изван оквира малог прегледа. Евидентан напредак оптогенетике изражен је данас у потенцијалним медицинским применама. Даље и дубље разумевање фотобиолошких процеса, укључујући скок на просторну наноску и временску фемтосцале, у комбинацији са новим приступима молекуларне биологије и генетике захтева такође интегративни и синтетички начин виђења. Нова и детаљнија слика са већом резолуцијом ће се повећати. Више знања се стиче од различитих врста, па се детаљи фототрансдукције могу разликовати и остављају пуно простора за будућа истраживања.

Нови извори светлости који се појављују са различитим статистикама фотона (ласера), диоде које емитују светлост са необичним спектралним својствима нуде драгоцене алате за преиспитивање старих проблема и постављање нових. Недавно интересовање за квантне тачке награђено је приликом добијања појединачних фотона помоћу квантних тачака. 104 - 106 Извор појединачних фотона могао би бити драгоцен за одређивање осетљивости фоторецепције, за пружање тачног броја фотона одређене енергије (таласне дужине) и чини се врло обећавајућим за будућа истраживања.


Погледајте видео: Растровая и векторная графика (Септембар 2022).


Коментари:

  1. Wynfrith

    Потврђујем. Тако се догађа.

  2. Meztizuru

    Мислио сам и бришем поруке



Напиши поруку